28 3. Nahordnung unterkühlter Schmelzen dung einer ikosaedrischen Nahordnung ab einer relativen Unterkühlung von ca. 10%, die mit wachsender Unterkühlung zunimmt. In  ähnlichen Simulationsexperimenten konnten Nos´e und Yonezawa [8] ebenfalls eine ausgeprägte ikosaedrische Nahordnung in der unterkühlten Schmelze beobachten. Für Legierungen wird auch von einer iko- saedrischen Nahordnung ausgegangen, solange die Atomradien der Legierungskom- ponenten vergleichbar sind [68]. Da die Raumfrustration dadurch reduziert werden kann, dass ein kleineres Atom im Zentrum des Ikosaeders platziert wird, sollten ge- ringfügig kleinerer Atome als minoritärer Legierungsbestandteil ikosaedrische Cluster stabilisieren. J´onsson und Andersen [69] untersuchten eine zweikomponentige Lennard-Jones Flüssigkeit, die zu 20% aus einer größeren Atomsorte bestand und fanden ca. 61% aller Atome in einem Ikosaeder. Maret et al. haben Neutronenbeugungsexperimente an Schmelzen von Al₈₀Mn₂₀  [11] und Al₈₀Ni₂₀  [70] bei Temperaturen oberhalb von T_m durchgef&ührt. Basierend auf diesen Untersuchungen wurden interatomare Paarpo- tentiale berechnet, die einer molekulardynamischen Analyse zu Grunde gelegt wurden [12]. Diese Simulationen zeigten im Falle der Legierung  Al₈₀Mn₂₀  bereits oberhalb von  T_m  in der Schmelze Anzeichen von ikosaedrischer Nahordnung, während in der Al₈₀Ni₂₀-Schmelze keine nennenswerte ikosaedrische Nahordnung ausgebildet wurde. In der unterkühlten Schmelze (T  = 0:8T_m) zeigten die Berechnungen bei Al-Mn ei- ne ausgeprägte ikosaedrische Nahordnung, bei Al-Ni den Beginn der Ausbildung von ikosaedrischer Nahordnung. Die molekulardynamischen Rechnungen von J´onsson und Andersen [69] sowie die von Maret et al. [12] wurden für Systeme ausgeführt, die Zusammensetzungen c_B  < 30 at.% und r_A=r_B- Verhältnisse von r_A=r_B · 1.25 aufweisen. In beiden Fällen wurde von der Ausbildung einer ikosaedrischen Nahordnung in der unterkühlten Lennard- Jones Flüssigkeit berichtet, in^{Übereinstimmung mit Berechnungen von Ronchetti und} Cozzini [68], die in Abhängigkeit der Konzentration c_B und der r_A=r_B- Verhältnisse in einer Lennard-Jones Flüssigkeit die bevorzugten Cluster mit einer Koordinationszahl von 12 bestimmten. Wie zuvor erwähnt, sind ausgedehnte Mackay-Ikosaeder ab einer Größe von eini- gen  nm  nicht als stabil anzusehen, und daher verwundert es nicht, dass keine ikosa- edrischen Festkörper entdeckt wurden. Man kann sich jedoch vorstellen, dass kleinere ikosaedrische Cluster als Motive in Kristallen auftreten, und sich somit periodisch wie- derholen. Dass diese Wiederholung nicht periodisch sein muss, entdeckten im Jahre 1984 Shechtman und Mitarbeiter [71]als auch Field und Fraser [72]. Beide Arbeitsgrup- pen fanden bei elektronenmikroskopischen Untersuchungen an schnell abgeschreckten Al-Mn-Legierungen, dass die Beugungsbilder scharfe Reflexe einer 10-zähligen Rota- tionssymmetrie aufweisen. Shetchman et al. zeigten, dass diese Beugungsbilder einer ikosaedersymmetrischen Anordnung entsprechen. Die in dieser Symmetrie enthaltenen fünfzählige Rotationsachsen, sind nicht mit der Translationssymmetrie der Kristalle zu vereinbaren. Somit verstößt diese Symmetrie gegen die Regeln der klassischen Kri- stallographie, bei der eine langreichweitige Ordnung mit einer Periodizität des Gitters verbunden ist. Diese neu entdeckte Klasse von Festkörpern wurden_{”^{quasiperiodi-}} sche Kristalle“ oder kurz_”Quasikristalle“ genannt. Dieser Begri® basiert auf dem